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可见光的波长范围在400～760 nm之间。

具有单一频率或波长的光称为单色光，频率范围较窄的光，就可以近似地认为是单色光。

从同一光源上同一点发出的光，通过某种装置分成两束或多束光，使它们沿不同路径传播，然后再让它们相遇，则在相遇区域中就能产生干涉现象。利用界面的反射和折射，将光矢量的振幅分为两部分，以获得相干光的方法称为波面分割法。（×，应为“振幅分割法”）增大光源的波长，杨氏双缝干涉的条纹间距也随之增大。（√，由 \Delt 使屏靠近双缝，杨氏双缝干涉的条纹间距会增大。（×，由 \Delt 在杨氏双缝干涉的实验中，增大双缝的间距，条纹间距会增大。（×，由 \Delt

当光在介质中传播时，把折射率n和几何路程r的乘积称为光程。当光在两种介质中传播时，若几何路程相等，则在折射率大的介质光程更小。（×，光程=nr，n大则光程大）

使用透镜可改变光线的传播方向，但不会引起附加的光程差。

减少光的反射、使透射光增强的薄膜叫增透膜。

使反射光加强的膜叫增反膜。从同一波面上各点发出的子波，在传播到空间某一点时，各个子波之间也可以相互叠加而产生干涉现象，这就是费马原理。（×，应为“惠更斯-菲涅耳原理”）

在夫琅禾费单缝衍射中，除中央明纹外，其它明纹的宽度相等，中央明纹的宽度为其它明纹宽度的两倍。在单缝衍射实验中，距屏中心的距离为波长λ的整数倍的位置出现的是明纹。（×，暗纹条件为 a\sin\phi = k\lambda，k为整数）在单缝衍射实验中，距屏中心的距离为半波长的奇数倍的位置出现的是暗纹。（×，明纹条件为 a\sin\phi = (2k+1)\frac{\lambda}{2}，k为整数）增大透镜的直径，光学仪器的分辨本领会下降。（×，由瑞利判据，透镜直径越大，分辨本领越高）减小入射光的波长，光学仪器的分辨本领会下降。（×，波长越短，分辨本领越高）静电场电势等于零的物体可能带正电。（√，电势零点可人为规定，带电体电势可为零）电场强度为零的点，电势必然为零。（×，如等量同种电荷连线中点，场强为零但电势不为零）同一电场线上的各点，电势必然不等。（√，电场线沿电势降低方向，各点电势依次递减）负电荷沿电场线方向移动时，电势能必然增加。（√，电场力做负功，电势能增加）

在匀强电场中，电场线一定和等势面垂直。电场强度大的地方电势可能低，电场强度小的地方电势可能高。（√，场强与电势无直接关联，与电势梯度有关）将正点电荷从电场强度为零的一点移动到电场强度为零的另一点，电场力做功一定为零。（×，两点场强为零但电势可能不同，做功 W=qU不为零）将正点电荷从电场强度为零的一点移动到电场强度为零的另一点，电场力做功一定为零。（×，同第7题）

静电场中，电势相等的点所组成的曲面叫等势面。

静电平衡时，导体内部没有净电荷，净电荷只分布在导体的外表面。导体内任一点场强都为零。（√，静电平衡特性）电场线起始于负电荷，终止于正电荷。（×，起始于正电荷或无穷远，终止于负电荷或无穷远）

电场线不闭合，也不相交。在电场中，电场强度沿任意闭合回路的线积分等于零。（√，静电场环路定理）若闭合曲面S上个点的场强为零时，则S面内必定未包围电荷。（×，内部电荷代数和为零也可能使面上场强为零）接地的空腔导体不能屏蔽腔内电场的变化对外部空间的影响。（×，接地空腔导体可屏蔽腔内电场对外部的影响）等势面越密的地方场强越小。（×，等势面越密，场强越大）静电平衡时，导体内各点与表面上各点的电势不相等。（×，静电平衡时导体为等势体，内部与表面电势相等）电容器的电容与它所带电荷量和两极板间的电压无关。（√，电容由极板形状、大小、间距及电介质决定）电容器的电容会因为带电量或电压的变化而改变。（×，电容是固有属性，与Q、U无关）平行板电容器的电容大小与两极板间的距离、正对面积及电介质的相对介电常数有关。（√，由在电场中，电势增加的方向是电场方向。（×，电场方向是电势降低最快的方向）在电场中，电势的单位是焦耳/库仑。（√，1V=1J/ 电势能与电荷的性质无关，只与电势有关。（×，电势能 E_p = q\varphi，与电荷性质q有关）

电通量是通过某个封闭面的电场线总数。在一个均匀电场中，穿过任何封闭面的电通量都为零。（√，均匀电场中封闭面进出电场线条数相等）在导体内部，电场强度为零，因此通过导体表面的电通量也为零。（√，导体内部场强为零，表面电场垂直表面，封闭面电通量为零）对于任意形状的电荷分布，选择高斯面时可以选择任意形状。（√，高斯面可任意选取，但需便于计算）

高斯定理可以用于计算点电荷产生的电场。稳恒磁场如图所示，矩形线框abcd的长和宽分别为2L和L，匀强磁场的磁感应强度为B，虚线为磁场的边界。若线框以ab边为轴转过60°的过程中，穿过线框的磁通量变小。（√，磁通量 \Phi = BS\cos\theta，θ增大则 \Phi减小）载流导线所产生的磁场与地磁场之间不可以进行磁场的叠加。（×，磁场叠加原理适用于所有磁场）

磁场中的高斯定理表达式为 \oint_S \vec{B} \cdot d\vec{S} = 0。根据毕奥-沙伐尔定律分析，在均匀、线性、各向同性媒质中，一段有限长载流直导线周围空间的磁场分布具有对称性，磁感应强度线是一些以轴线为中心的同心圆。（×，无限长载流直导线磁场才具有此对称性，有限长不具有）载流导线所产生的磁场与永磁体所产生的磁场具有不同的性质，所以在计算合磁场时，并不是总能进行叠加计算。（×，所有磁场都遵循叠加原理）一带电量为q的粒子，以速度 \vec{v}进入电场和磁场所在的区域，保持速度的大小和方向都不变，则E与B可能平行。（√，当 \vec{v}与 \vec{B}平行时，洛伦兹力为零，只需 \vec{E}=0或 \vec{E}与 \vec{v}平行且电场力与其他力平衡）在匀强磁场中，a线圈的面积比b线圈的大，则穿过a线圈的磁通量一定比穿过b线圈的磁通量大。（×，磁通量 \Phi = BS\cos\theta，与面积和夹角都有关）地磁场穿过地球赤道所在平面的磁通量为零。（√，赤道平面与地磁场磁感线平行， \cos90°=0）一段电流元 Id\vec{l}所产生的磁场的方向并不总是与 Id\vec{l}垂直。（×，由毕奥-沙伐尔定律， d\vec{B}与 Id\vec{l}始终垂直）如图所示，一带负电的滑块从粗糙斜面的顶端滑至底端时的速度为 \vec{v}，若加一个垂直纸面向外的匀强磁场，并保证滑块能滑至底端，则它滑至底端时，洛仑兹力方向垂直斜面向下。（√，由左手定则，负电荷运动方向沿斜面向下，磁场垂直纸面向外，洛伦兹力垂直斜面向下）如图所示条形磁铁竖直放置，闭合的金属线框水平地紧挨着磁铁从A端移至B端的过程中，穿过线框的磁通量的变化情况是先变小后变大。（√，线框在磁铁中间时磁通量最小）通过任意闭合曲面的总磁通量必定为零。（√，磁场高斯定理）

通过磁场的高斯定理可以说明，磁感应线是无头无尾，恒是闭合的。带电荷量为＋q的粒子在匀强磁场中运动，如果把＋q改为－q，且速度反向、大小不变，则洛伦兹力的大小、方向均不变。（√，洛伦兹力 \vec{F}=q\vec{v} \times \vec{B}，q和 \vec{v}同时反向， \vec{F}不变）磁感应线在空间不会相交，这一点与电场线不同。（×，电场线也不会相交，两者共性）运动电荷在磁感应强度不为零的地方，一定受到洛伦兹力作用。（×，当 \vec{v}与 \vec{B}平行时，洛伦兹力为零）电磁感应闭合回路与磁铁做相对运动产生电磁感应现象。（√，相对运动导致磁通量变化）在均匀磁场中改变闭合回路的面积产生电磁感应现象。（√，面积变化导致磁通量变化）

若感应电流的方向与楞次定律所确定的方向相反，将违反能量守恒定律。

楞次定律实质上是能量守恒定律的反映。

设想在无限大区域内存在均匀的磁场，想象在这磁场中作一闭合路，使路径的平面与磁场垂直，当磁场随时间变化时，由于通过这闭合路所围面积的磁感通量发生变化，则此闭合路径存在感生电动势。

楞次定律是符合能量守恒定律的。

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